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Nov 30, 2023

ARTÍCULO RETRATADO: Optimización de la energía solar en energía solar

Scientific Reports volumen 12, número de artículo: 11484 (2022) Citar este artículo

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Este artículo fue retractado el 9 de mayo de 2023.

Este artículo ha sido actualizado

En calefacción, ventilación y aire acondicionado solares (HVAC), las comunicaciones están diseñadas para crear nuevos modelos matemáticos 3D que abordan el flujo de nanofluidos híbridos giratorios de Sutterby expuestos a asientos resbaladizos y expandibles. La investigación de la transmisión de calor incluyó efectos como las nanopartículas de cobre y óxido de grafeno, así como el flujo de radiación térmica. El efecto de la energía de activación se utilizó para investigar la transferencia de masa con la concentración de fluido. Las limitaciones de límite utilizadas fueron la velocidad de Maxwell y el deslizamiento de temperatura de Smoluchowksi. Con la utilización de cambios de ajuste, las ecuaciones diferenciales parciales (PDE) para impulso, energía y concentricidad se pueden reducir a ecuaciones diferenciales ordinarias (ODE). Para abordar las EDO adimensionales, se empleó la técnica numérica de caja de Keller de MATLAB. Óxido de grafeno Cobre/aceite de motor (GO-Cu/EO) se tiene en cuenta para abordar el análisis de rendimiento del presente estudio. Los atributos físicos, como el coeficiente de resistencia a la superficie, la transferencia de calor y el intercambio de masa, se procesan matemáticamente y se muestran en forma de tablas y figuras cuando se varían numerosos factores diferentes. El campo de temperatura se ve reforzado por un aumento en la fracción de volumen de las nanopartículas de cobre y óxido de grafeno, mientras que el campo de fracción de masa se ve reforzado por un aumento en la energía de activación.

Los investigadores se han centrado en nuevas mediciones energéticas para satisfacer las exigencias y necesidades de las empresas en este período. Los investigadores están interesados ​​en desarrollar algunos dispositivos con la mayor tasa de calentamiento y enfriamiento. Estos podrían ahorrar y mantener una eficiencia energética óptima. Además, una mala transmisión de calor y una mala conducción del líquido base tienen un impacto en el rendimiento y el funcionamiento de los colectores solares. Se han realizado muchos esfuerzos a este respecto para mejorar las características térmicas de los líquidos base. La energía solar es la fuente de energía renovable procedente del sol para aplicaciones industriales como la generación de electricidad1,2,3, calefacción4,5,6, refrigeración7,8,9 y desalinización10,11,12. Los beneficios de la tecnología de energía solar son que este tipo de energía es ilimitada, limpia y no tiene combustible para quemar. Los tipos más comunes de energía solar son los sistemas fotovoltaicos (PV)13,14,15, las células solares de película delgada16,17,18, las plantas de energía solar19,20 y la calefacción solar pasiva21,22. Las aplicaciones fotovoltaicas se informaron en el campo de las telecomunicaciones23, la agricultura24, el uso en ganadería25, el alumbrado público26 y la electrificación rural27. El uso de células solares de película delgada se realizó en tejados de edificios institucionales y comerciales28, granjas solares29, tráfico eléctrico30 y generación de vapor solar31. La calefacción solar pasiva se implementa en espacios de circulación como vestíbulos, pasillos y salas de descanso que permiten a los ocupantes evitar el sol.

HVAC significa calefacción, ventilación y aire acondicionado, mientras que AC se define como acondicionamiento. El aire acondicionado está diseñado para enfriar el aire y controlar la humedad en la casa y fue inventado por Willis Carrier en 190232. Además, el propósito principal del sistema HVAC para edificios residenciales33,34 y comerciales35,36 es proporcionar un modo de calefacción en invierno y enfriamiento. modo en el verano. Este sistema también filtra humo, olores, polvo, bacterias en el aire, dióxido de carbono y otros gases nocivos para mejorar el aire interior37,38. Además, el sistema HVAC actúa como controlador de humedad del aire interior39,40. Mientras tanto, el sistema HVAC alimentado por energía solar se conoce como HVAC solar (S-HVAC), donde se instala mediante paneles fotovoltaicos para capturar la luz solar y convertirla en electricidad. John Hollick es uno de los innovadores de S-HVAC y patentó el método y el aparato para enfriar el aire de ventilación de un edificio41. El panel solar fotovoltaico está conectado al HVAC para convertir la energía solar en electricidad para alimentar todas las partes responsables del modo de calefacción o refrigeración en el HVAC. Los beneficios del sistema S-HVAC, en lugar del HVAC tradicional, son facturas de servicios públicos más bajas, preservación del medio ambiente y facilidad de instalación. Los sistemas HVAC tienen partes móviles, como ventiladores y bobinas vibratorias, que a menudo se rompen, mientras que los S-HVAC tienen menos partes móviles y estos sistemas tienen menos riesgos de rotura.

Entre los diversos recursos renovables que se pueden utilizar prácticamente en cualquier parte del mundo, la energía solar promete ser la principal tecnología para la transición hacia un suministro energético descarbonizado. La eficacia de un sistema fotovoltaico (PV) es directamente proporcional a la cantidad de energía solar disponible. Muchos gobiernos ven las energías renovables y las medidas de conservación de energía como un método viable para reducir el consumo de carbón. Los principales dispositivos solares que pueden convertir la luz solar en electricidad son los sistemas fotovoltaicos y la energía solar concentrada (CSP). La CSP concentra la radiación solar para aumentar la temperatura de un fluido de trabajo, y este fluido impulsa un motor térmico y un generador eléctrico. La CSP genera corriente alterna (CA), que tiene una alta tasa de distribución en la red eléctrica. Además, la energía fotovoltaica recoge la luz solar mediante el efecto fotoeléctrico para generar electricidad en forma de corriente eléctrica directa (CC). La CC generada por el sistema fotovoltaico se transforma luego en CA a través de inversores para garantizar que la electricidad se distribuya en la red eléctrica. La CSP almacena energía mediante el uso de tecnologías de almacenamiento de energía térmica (TES) y no está sujeta a restricciones climáticas: esto significa que la CSP se puede utilizar en todo momento (día nublado, durante la noche, poca luz solar, etc.) para generar electricidad. Por otro lado, el sistema fotovoltaico sólo almacena poca energía térmica en comparación con la CSP, ya que sólo utiliza una batería en lugar de tecnología de almacenamiento como TES. Por lo tanto, la CSP tiene más cualidades que la fotovoltaica al lograr eficiencias más notables, menores costos de inversión, ofrece un límite de capacidad de calentamiento y una capacidad de actividad de combinación superior con diferentes fuentes de energía para satisfacer las necesidades de carga base alrededor de la tarde42.

El colector solar cilindroparabólico (PTSC) es un tipo de sistema CSP que se ha utilizado con éxito en calentamiento de agua43,44, aire acondicionado45,46 y aviones solares47,48,49,50,51. El PTSC consta de un reflector con una superficie reflectante (espejo parabólico) y un receptor. El reflector recoge la radiación solar incidente y la refleja hacia un receptor situado en la línea focal de la parábola. El fluido de trabajo dentro del receptor absorbe el calor de la radiación solar, provocando que aumente la temperatura del fluido. Finalmente, se genera vapor sobrecalentado a alta presión a partir de este fluido de trabajo en una turbina-generador de vapor de recalentamiento convencional para producir electricidad. El fluido corriente en PTSC debe tener las siguientes características: (a) potencial térmico y conductividad térmica excesivos, (b) bajo crecimiento térmico y viscosidad ocasional, (c) fuerte carga de propiedades térmicas y químicas, (d) carga mínima de interés corrosivo y e) baja toxicidad52. Uno de los fluidos operativos más simples en PTSC es un nanofluido innovador llamado nanofluido híbrido y se prepara sumergiendo nanopartículas específicas dentro del fluido de base igual. Por lo tanto, existen estudios recientes sobre el nanofluido híbrido como fluido de trabajo en PTSC instalado en aviones solares47,48,49,50,51, y cuando el PTSC está equipado con turbuladores53,54,55,56,57,58. Se implementaron los siguientes tipos de nanofluido hibridador en el avión solar PTSC: nanofluido híbrido Casson47, nanofluido híbrido Reiner Philippoff48,49 y nanofluido híbrido hiperbólico tangente50,51. Mientras tanto, un turbulador es una herramienta que transforma una capa límite laminar en una capa límite turbulenta para optimizar la transferencia de calor. Por lo tanto, se informaron varios patrones de turbuladores insertados en PTSC, como turbulador de un solo giro53, obstáculos que actúan como turbulador54, turbulador de varilla con aletas55, dos cintas torcidas que actúan como turbulador56, aletas axiales helicoidales internas como turbulador57 y turbulador cónico58.

Cuando se trata de reglas termodinámicas, la segunda ley de la termodinámica es mucho más confiable que la primera ley debido a sus límites de eficiencia en la transmisión de calor en aplicaciones industriales. Esta segunda ley se aplica para reducir la irreversibilidad de las construcciones térmicas. La irreversibilidad se observa en una variedad de aparatos termofluídicos, incluidos los solares térmicos, los separadores de aire y los reactores, y esa pérdida de competencia está completamente interrelacionada con ella. Esta irreversibilidad generada está determinada por la tasa de producción de entropía. La extinción de la energía funcional se mide mediante la generación de entropía. La irreversibilidad generada por cualquier sistema crea una entropía continua, que destripa la energía funcional necesaria para ejecutar el trabajo. Esta pérdida de energía podría producirse por transporte de calor mediante flujos convectivos, conductivos y radiativos. Además, los campos magnéticos, la flotabilidad y la fricción de los fluidos contribuyen a la generación de entropía. Como resultado, se requiere minimizar la generación de entropía para que diversos equipos térmicos adquieran una cantidad óptima de energía. El grado de entropía que se genera en los nanofluidos cruzados se ve afectado por la expansión de los nanomateriales dobles en el líquido base. Se ha examinado el nanofluido de raza cruzada no newtoniana fuertemente influenciado por la edad de la entropía, donde este tipo de nanofluido contiene los siguientes nanomateriales dobles y fluido base: Cu-Al2O3/H2O59,60,61,62,63,64,65, Cu -Al2O3/EG66, Cu-Ag/EG67,68, Cu-TiO2/H2O69,70, Cu-Ag/H2O71, Cu-Go/H2O72, Cu-Ti/H2O, CuO-TiO2/H2O y C71500-Ti6Al4V/H2O73 , Cu-Fe3O4/EG74, Cu-CuO/sangre75, Ag-MgO/H2O76, Ag-Gr/H2O77, CuO-TiO2/EG78, Fe3O4–Co/queroseno79, MWCNT-Fe3O4/H2O80 y MWCNT-MgO/H2O81. Se informaron las propiedades térmicas del nanofluido híbrido sobre una superficie curva elástica59, lámina de estiramiento61,63,70,74,78, disco64, disco de estiramiento62 y cuña79. Además, se investigó el flujo de un nanofluido híbrido en una cavidad en las siguientes condiciones: cavidad cuadrada68, cavidad abierta porosa69 y cavidad ventilada de forma compleja81. Se ha realizado la investigación de un flujo de nanofluido híbrido a través de un canal66 y un microcanal73,77, donde estos canales giran66, se colocan verticalmente73 y se recargan77. Alsabery et al.60, Ghalambaz et al.65 y Abu-Libdeh et al.76 estudiaron el flujo de un nanofluido híbrido en un recinto. Alsabery et al.60 implementaron el recinto ondulado que contiene los bloques sólidos internos, mientras que Ghalambaz et al.65 consideraron una cavidad cerrada con partes verticales y horizontales en su modelo fluido. Por otro lado, Abu-Libdeh et al.76 seleccionaron un recinto poroso con una geometría trapezoidal donde este tipo de geometría se utiliza para fines de enfriamiento del nanofluido híbrido. Mientras tanto, Xia et al.67 y Khan et al.72 desarrollaron el modelo de flujo de fluido delimitado por dos marcos paralelos giratorios. El análisis térmico del flujo peristáltico de nanofluido híbrido dentro de un conducto ha sido estudiado por McCash et al.71. La bomba electroosmótica participa en el flujo híbrido de nanofluidos estudiado por Munawar y Saleem75, con calentamiento óhmico. Shah et al.80 eligieron un anillo poroso para estudiar las características de un modelo híbrido de nanofluidos.

Los modelos de fluidos no newtonianos son mucho más diferentes que los de los fluidos newtonianos. Los valores de tensión para fluidos no newtonianos son funciones no lineales frente a deformación, límite elástico o viscosidad dependiente del tiempo. Ejemplos de este tipo de fluido son el fluido Casson82,83,84,85,86, el fluido Maxwell87,88,89,90,91, el nanofluido (también incluido el caso híbrido)47,48,49,50,51,52,53, 54,55,56,57,58,59,60,61,62,63,64,65,66,67,68,69,70,71,72,73,74,75,76,77,78, 79,80,81, etc. El modelo de fluido de Sutterby es un tipo de fluido no newtoniano92 y describe la viscosidad de soluciones poliméricas diluidas93. Las soluciones de polímeros se han aplicado en fenómenos o productos industriales relacionados, como flujos turbulentos de tuberías94,95, estabilidad de chorros de polímeros96,97 y mejora de la recuperación de petróleo98,99. Sohail et al.100 y Raza et al.101 han explorado la transferencia de calor y masa dentro del flujo de nanofluido de Sutterby magnetohidrodinámico (MHD) sobre un cilindro de estiramiento, con el impacto de la conductividad térmica estructurada por temperatura. La bioconvección del flujo de fluido de Sutterby se informó cuando este fluido fluye a través de la cuña102 y entre dos discos giratorios103. Gowda et al.104, Yahya et al.105 y Khan et al.106 incorporaron el modelo de flujo de calor de Cattaneo-Christov en su modelo matemático de fluidos de Sutterby para archivar propiedades térmicas efectivas. El modelo de flujo de calor de Cattaneo-Christov se desarrolló cuando el fluido estaba limitado por un disco giratorio104, una superficie plana105 y una cuña106. Hayat et al.107 consideraron el efecto de la generación de entropía y la energía de activación. Por el contrario, El-Dabe et al.108 incorporaron los límites del campo atractivo, la respuesta compuesta, los medios permeables, la radiación térmica, la diseminación pegajosa y la presión de pareja. Parveen et al.109, Arif et al.110, Jayadevamurthy et al.111, Nawaz112 y Waqas et al.113 investigaron el rendimiento térmico del modelo de fluido de Sutterby con la presencia de varias nanopartículas híbridas. El líquido base que se seleccionó fue sangre109,110, agua111 y etilenglicol112,113. Estos investigadores109,110,111,112,113 implementaron las nanopartículas duales en su nanofluido híbrido Sutterby, concretamente como: (i) Au y Al2O3109, (ii) CuO y Al2O3110, (iii) Cu y SiO2111, (iv) MoS2 y SiO2112, y (v) primero El fluido contenía SiO2 y SWCNT, y el segundo fluido usaba MoS2 y MWCNT113.

El objetivo de este estudio es observar un fluido híbrido de Sutterby que viaja a lo largo de una superficie elástica con nanopartículas de cobre y óxido de grafeno. Los siguientes son los puntos principales del presente estudio:

Aún no se ha contemplado el efecto de las nanopartículas ultrafinas y fuertes (óxido de cobre y grafeno) en el fluido híbrido de Sutterby.

En la literatura existente, no se ha construido ni explorado ningún tipo de nanofluido Sutterby en 3D.

Los efectos de las condiciones de deslizamiento de velocidad de Maxwell y de deslizamiento de calor de Smoluchowski en nanofluidos híbridos que impactan sobre una superficie extensible aún no se han investigado.

A continuación se presenta un resumen de la estructura del artículo.

El modelo de gobierno se creó sobre la premisa de una capa límite.

Las PDE de control se convierten en ODE utilizando una transformación de similitud apropiada.

Las ODE se adaptan al uso de primer orden y resolución del método numérico del contenedor Keller incluido en MATLAB.

Las porciones físicas junto con los poros, el factor de fuerza de arrastre y el número de Nusselt se deciden y demuestran matemáticamente en tablas.

Los elementos de velocidad, temperatura y conciencia del modelo matemático se calculan numéricamente y se representan dentro de la forma de figuras.

El modelo gráfico se presenta en la Fig. 1, y las características del modelo matemático propuesto son las siguientes:

Modelo 3D (como en la Fig. 2), donde los ejes \(x\) y \(y\) contienen planos, donde la región de flujo de fluido del eje \(z\) está en el tercer eje \(z\ge 0 \).

El fluido gira a lo largo del eje \(z\), lo que demuestra que este eje actúa como eje de rotación del fluido en rotación. Este fluido tiene una velocidad angular \(\Omega\).

El fluido involucrado en este modelo es un fluido de Sutterby incompresible que fluye sobre una superficie extensible. Esta superficie está ubicada en el plano \(xy\).

Se investiga el efecto de deslizamiento de la velocidad de Maxwell114, sumando el componente de estiramiento \({u}_{w}=dx\), junto con la longitud de deslizamiento \(\frac{2-{\sigma }_{v}}{ {\sigma }_{v}}{\lambda }_{0}{U}_{z}\).

Se suma el deslizamiento de temperatura de Smoluchowski115, implementando el término \(\frac{2-{\sigma }_{T}}{{\sigma }_{T}}\left(\frac{2r}{r+1} \right)\frac{{\lambda }_{0}}{{P}_{r}}{T}_{z}\).

La temperatura de la superficie y la concentración se denotan por \({T}_{w}\) y \({C}_{w}\), respectivamente. Mientras tanto, \({T}_{\infty }\) y \({C}_{\infty }\) representan la temperatura ambiente y la concentración.

El modelo gráfico del problema actual.

Chat esquemático del procedimiento KBM.

Las propiedades físicas del nanofluido híbrido de Sutterby se presentan en la ecuación. (1). La viscosidad dinámica, la densidad, el calor preciso y la conductividad térmica del nanofluido híbrido se indican mediante \({\mu }_{hnf}\) \({\rho }_{hnf}\), \({\alpha }_{ hnf}\), \((\rho {C}_{p}{)}_{hnf}\) y \({k}_{hnf}\), respectivamente.

Un tensor de tensión de Cauchy para el líquido de Sutterby se presenta como116

en el que \(p\), \(I\) y S constituyen la presión, el tensor de identificación y el tensor de deformación adicional, respectivamente. Posteriormente, S en la ecuación. (2) se da como

donde en \({\mu }_{0}\) es 0 viscosidad de velocidad de corte y \(E\) es una constante de tiempo del material. En la ecuación. (3), el segundo tensor de tensión invariante \(\dot{\gamma }\) y el tensor de Rivilian-Erikson de orden primario \({A}_{1}\) se interpretaron en las ecuaciones. (4) y (5), respectivamente.

Los valores de \(m\) determinan las categorías de fluidos, donde fluido newtoniano cuando \(m=0\), pseudoplástico (adelgazamiento por corte) cuando \(m>0\) y dilatante (engrosamiento por corte) cuando \(m <0\). Además, el campo de velocidades del fluido se toma como \(V=[u(x,y,z),v(x,y,z),w(x,y,z)]\).

Bajo la restricción establecida anteriormente, las ecuaciones modeladas están premeditadas por117:

Las ecuaciones (6) a (10) están controladas por las siguientes condiciones de contorno:

En la ecuación. (9), se añade la aproximación de Rosseland118:

donde en \({\sigma }^{*}\) y \({\kappa }^{*}\) representan la consistencia de Stefan-Boltzmann e implican un coeficiente de absorción, respectivamente.

Se han seleccionado las transformaciones apropiadas119, como se muestra en (13):

Las transformaciones (13) se implementan para adimensionalizar el modelo matemático inicial (6) – (10), junto con (12). Como resultado, se han producido las siguientes formas:

Después de implementar (13) en (11), los BC adimensionales son:

Los parámetros gobernantes adimensionales finales en (14) – (17) se han derivado como

donde \({B}_{1}\), \({B}_{2}\), \({B}_{3}\) y \({B}_{4}\) son constantes120 como a continuación:

Las propiedades termofísicas de las nanopartículas de cobre y óxido de grafeno120,121 se tabulan en la Tabla 1.

Los coeficientes de fricción superficial en los ejes horizontal \(x\)- y vertical \(y\)- se muestran en la ecuación. (21). De la ecuación. (21) también, \({\tau }_{xz}\) y \({\tau }_{yz}\)122 se expresan en la ecuación. (22).

Finalmente, los coeficientes de arrastre superficial se derivan como:

El coeficiente dimensional de transferencia de calor122 se expresa en la ecuación. (24), donde el flujo de calor \({q}_{w}\) se muestra en la ecuación. (25).

De las ecuaciones. (24), (25), se obtiene el número de Nusselt adimensional:

El número de Sherwood y el flujo de masa se dan en las ecuaciones. (27) y (28), respectivamente.

Después de la manipulación de la Ec. (28) en la ecuación. (27), La forma adimensional del coeficiente de transferencia de masa es

Se selecciona el método de la caja de Keller (KBM)123 como técnica numérica actual para realizar las soluciones para las EDO (14)-(17), junto con las BC (18). La codificación de KBM está integrada en el software MATLAB, donde el diagrama de flujo de la técnica KBM se muestra en la Fig. 2. El método numérico actual aplica un esquema de distinción finita, que es una técnica de colocación de orden 4 y se ejecuta en la parte posterior. de KBMMATLAB. El problema diferencial no lineal mencionado anteriormente, es decir, las Ecs. (14)-(17) seguida de la condición del punto final proporcionada por la ecuación. (18) se resuelve utilizando el método de la caja de Keller.

Conversión de EDO

Las ecuaciones antes mencionadas se han convertido prácticamente en un nuevo y sofisticado sistema acoplado de primer orden:

Discretización de dominio y ecuaciones en diferencias.

Asimismo, se significa discretización de dominio en el plano \(x-\beta\). En vista de esta red, los puntos netos son \({\beta }_{0}=0,{\beta }_{j}={\beta }_{j-1}+{h}_{j}, j=\mathrm{0,1},\mathrm{2,3}....,J,{\beta }_{J}=1\) donde, \({h}_{j}\) es el Numero de pie. Formulación de diferencia central relacional en el punto medio \({\beta }_{j-1/2}\)

método de newton

Las ecuaciones (29) a (37) se linealizan utilizando la técnica de linealización de Newton.

Estructura tridiagonal de bloques.

El modelo matemático lineal ahora tiene la forma tridiagonal del bloque, escrita

dónde

donde el tamaño total de la matriz de triángulo de bloques A es J × J y el tamaño de bloque del supervector es 9 × 9. Implementación del método de descomposición LU para resolver Δ. Un tamaño de malla de hj = 0,01 se considera adecuado para la evaluación matemática, y la diferencia entre las iteraciones actuales y anteriores para la precisión necesaria se ha establecido en \(1{0}^{-6}\).

El análisis comparativo de los valores numéricos del coeficiente de fricción de la piel \(-{f}^{{{\prime}}{{\prime}}}(0)\), se tabula en la Tabla 2. La comparación se realiza con los investigadores anteriores117,124, con los distintos valores del parámetro giratorio \(\lambda\). Sin embargo, otros parámetros se han mantenido en cero, como el parámetro de consistencia, los números de Reynolds, Deborah y la velocidad resbaladiza (\(N={R}_{\eta }={D}_{\eta }={\Gamma }_{1 }=\) 0). Además, \({B}_{1}={B}_{2}\) se fija para obtener este análisis comparativo. De la Tabla 2 se desprende claramente que la precisión de los resultados actuales es bastante alta. Por tanto, el esquema numérico actual KBS es bastante fiable, auténtico y aceptable para cálculos posteriores.

Este segmento muestra y analiza el impacto de diversos parámetros en el factor de fricción del piso, el valor de Nusselt, la velocidad, la energía y los esquemas de concentricidad con el uso de tablas y figuras. En el caso de límites separados, la Tabla 3 pretende reflejar el efecto de los factores de fricción de la pared \(C{f}_{x}\) y \(C{f}_{y}\) consistentes con la tabla, cambios dentro de la lista de conducta de regulación de potencia \(N\), el número de Reynolds \({R}_{\eta }\), Deborah \({D}_{\eta }\), el límite de pivote y el deslizamiento de velocidad provocan una disminución dentro del coeficiente de arrastre de la superficie a lo largo de la orientación \(x-\), sin embargo, se produce una expansión cuando el límite de deslizamiento de velocidad \({\delta }_{1}\) se llega al siguiente nivel. Esto es físicamente ya que tanto el número de Reynolds \({R}_{\eta }=\frac{d{x}^{2}}{\nu }\) como el número de Deborah \({D}_{\eta }=\frac{{a}^{2}{d}^{2}}{\nu }\) dependen de la viscosidad del nanofluido y la fuerza de fricción disminuye. \(C{f}_{y}\) asciende debido a expansiones en \(N\) y \({\Gamma }_{1}\) pero cae a la luz de un incremento en sus valores. Esto se debe a que aumenta el deslizamiento de rapidez \({\Gamma }_{1}=\frac{2-{\sigma }_{v}}{{\sigma }_{v}}{\lambda }_{0} \sqrt{\frac{d}{v}}\) aumenta la velocidad de reacción y se produce este efecto. Se espera que en el cuadro 4 se examinen los tipos de cambio de calor y masa para diversas variables adimensionales. Se encuentra que cuando se cambian el límite de radiación \({R}_{\delta }\) y el número de Prandtl \({P}_{r}\), el número de Nusselt mejora, sin embargo, se devalúa a medida que la temperatura desciende \( {\Gamma }_{2}\). Esto se debe a que la presencia de radiación de calor aumenta la energía térmica almacenada y luego comienza a liberarla a través de las moléculas de nanofluidos, lo que mejora la tasa de transferencia mutua de calor, lo que a su vez aumenta el número de Nusselt. El tipo de cambio de masa aumenta cuando \({R}_{\delta }\), la tasa de respuesta de la sustancia, el número de Schmidt \(Sc\), el límite de contraste de temperatura y el valor fijo \(n\) aumentan constantemente, pero se reduce como \ ({P}_{r}\), el calor resbaladizo \({\Gamma }_{2}\) y la energía activa \(E\) disminuyen.

El impacto de \({R}_{\eta }\) en \({f}^{{\prime}}(\eta )\) se muestra en la Fig. 3. \({R}_{\eta }\) decide si la conducta es laminar o tempestuosa en el nivel actual. El número de Reynolds es la relación entre la potencia inercial y la potencia pegajosa. Vale la pena señalar que cuanto mayor es el número de Reynolds, mayor es el poder de inercia sobre el poder pegajoso, más espesa es la consistencia y menor es el campo de movimiento. De hecho, aumentar la fracción de volumen de las nanopartículas reduce la fijación de líquidos, disminuye el espesor del líquido y aumenta la inactividad. Finalmente, un componente significativo en la reducción del campo de rapidez. La Figura 4 muestra el impacto de \({D}_{\eta }\) en \({f}^{{\prime}}(\beta )\). Físicamente, los valores de Deborah más pequeños hacen que el material opere más libremente, lo que resulta en un flujo de viscosidad newtoniana. Con cantidades crecientes de Deborah, el efectivo entra en la zona de no newtonianismo, con mayores índices de elasticidad y un comportamiento similar al de un sólido. Cuanto mayor sea la cantidad de Débora, más fuerte será el efecto de viscosidad. Los valores de Deborah distinguen entre sólidos líquidos y propiedades de fluidos a nivel físico. A medida que \({D}_{\eta }\) aumenta, el fluido cambia de fluido a sólido. La sustancia se comporta como un líquido para menor \({D}_{\eta }\) y como un sólido para mayor \({D}_{\eta }\). A medida que \({D}_{\eta }\) aumenta, el comportamiento del fluido, como el espesamiento por corte, se vuelve más difícil de fluir a través de la superficie, lo que reduce \({f}^{{\prime}}\left(\beta \right )\). El comportamiento del exponente de la ley de potencia \(M\) en \({f}^{{\prime}}\left(\beta \right)\) (Fig. 5). Cuando se aplica una fuerza cortante, \(N\) afecta la viscosidad del nanofluido. Las letras \(N\) representan adelgazamiento por cizallamiento fluido y newtonianismo. Las variaciones positivas en \(N\) aumentan la viscosidad (el corte es más grueso) y disminuyen la velocidad del fluido que fluye a través de una superficie dúctil, por lo que se debe tener cuidado. Físicamente, el corte más grueso se produce como resultado de una mayor fracción de volumen de nanomoléculas, un aumento en la viscosidad del fluido y una reducción en la rapidez del fluido \({f}^{{\prime}}\left(\beta \right)\) . La relación entre el parámetro rotacional y \({f}^{{\prime}}\left(\beta \right)\) se muestra en la Fig. 6. El tamaño fraccionario de las nanomoléculas de oro se magnifica, lo que reduce \({f }^{{\prime}}\left(\beta \right)\) y el espesor de la capa límite de impulso. Una alteración en \({f}^{{\prime}}\left(\beta \right)\), actúa como un engrosamiento por corte. Cuando el torque aumenta, esto provoca que se desarrollen cambios incrementales en la viscosidad del fluido, la velocidad del nanofluido disminuye. El efecto de \({R}_{\eta }\) sobre \(g\left(\beta \right)\) se representa en la Fig. 7. En contraposición a la influencia de la viscosidad, \({R}_{ \eta }\) enfatiza la relevancia del efecto de inercia. La consistencia del líquido disminuye y la velocidad del líquido \(g\left(\beta \right)\) disminuye cuando \({R}_{\eta }\) se expande. La motivación detrás de la Fig. 8 es enfatizar la característica de \({D}_{\eta }\) en \(g(\beta )\). Los poderes espesos más altos que calman la velocidad del líquido llevaron a una expansión en \({D}_{\eta }\). El líquido se comporta exactamente como una dilatación por cizallamiento debido a un cambio constante en \({D}_{\eta }\). Es intrigante ver cómo el aumento de la cantidad de nanomoléculas influye en el espesor del líquido mientras lo reduce. Físicamente, aumentar la cantidad de partículas de nanoestructura mejora la consistencia del líquido, reduciendo la velocidad del líquido y \(g(\beta)\). La Figura 9 muestra el impacto de \({\Gamma }_{1}\) en \({f}^{{\prime}}\left(\beta \right)\). Una amplificación de \({\Gamma }_{1}\) disminuye el valor de \({f}^{{\prime}}\left(\beta \right)\). En el estado de restricciones de límite resbaladizo, la velocidad de la placa y el líquido no son equivalentes en la placa, lo que provoca una disminución de la velocidad del líquido y una velocidad decreciente. La Figura 10 muestra una representación de \(g(\beta )\). Esto se debe físicamente a que el líquido cerca de la capa límite es más viscoso debido a la acumulación de partículas cerca de la superficie, lo que reduce la velocidad y aumenta cuanto más se aleja de la capa límite. Otro concepto importante es que a medida que crece el porcentaje de nanopartículas en el líquido base, el espesor del líquido se reduce, lo que simplifica el desplazamiento a través de una placa extensible. La ampliación en la parte de volumen de las nanomoléculas forma un líquido y disminuye la velocidad del líquido y \(g(\beta )\).

Influencia de \({R}_{\eta }\) en \({f}^{{\prime}}\).

Impacto de \({D}_{\eta }\) en \({f}^{{\prime}}\).

Impacto de \(N\) en \({f}^{{\prime}}\).

Efecto de \(\lambda\) en \({f}^{{\prime}}\).

Impacto de \({R}_{\eta }\) en \(g\).

Efecto de \({D}_{\eta }\) en \({f}^{{\prime}}\).

Efecto de \({\Gamma }_{1}\) en \({f}^{{\prime}}\).

Impacto de \(\lambda\) en \(g\).

La Figura 11 pretende representar \({R}_{\delta }\) funcionando en \(\theta (\beta )\). \({R}_{\delta }\) es la regla más importante de transferencia de calor en términos de física. Se sabe comúnmente que la amplificación en \({R}_{\delta }\) hace que aumente la tasa de transferencia de calor. Se debe a que una mejora en \({R}_{\delta }\) reduce el factor de absorción promedio, lo que resulta en una amplificación en \(\theta (\beta )\). En la práctica, un aumento en el tamaño de las nanomoléculas emparejadas con \({R}_{\delta }\) mejora la conducción térmica del fluido, impulsando \(\theta (\beta )\). El efecto de \({P}_{r}\) sobre \(\theta (\beta )\) se muestra en la Fig. 12. Cuando \({P}_{r}\) es pequeño, el calor se difunde rápidamente en comparación con la velocidad (momento), y viceversa cuando \({P}_{r}\) es grande. Además, debido a la amplificación en \({P}_{r}\), el espesor de la capa límite térmica disminuye \(\theta (\beta )\). Esto se debe físicamente a la relación inversa entre el número de Prandtl y la difusividad térmica, ya que la falta de difusividad térmica se produce como resultado de la baja conducción térmica y, por lo tanto, mejora el número de Prandtl, que aumenta la temperatura dentro del nanolíquido. El vínculo entre \({\Gamma }_{1}\) y la temperatura se ve en la Fig. 13. Una ampliación de \({\Gamma }_{1}\) reduce el espacio entre la superficie y el calor circundante, transportando menos temperatura de un plato a un líquido y, debido a la disminución del calor del fluido.

Influencia de \({R}_{\eta }\) en \(\theta\).

Influencia de \({P}_{r}\) en \(\theta\).

Impacto de \({\Gamma }_{2}\) en \(\theta\).

La Figura 14 enfatiza el efecto de la carga de respuesta química \(\sigma\) en el área de conciencia \(\phi (\beta )\). La interpretación física se refiere a la cantidad que \(\sigma (1+\delta \theta {)}^{n}exp\left(\frac{-E}{1+\delta \theta }\right)\) se magnifica en lo mismo ocurre con la mejora en \(\sigma\) o \(n\) que inspira la acción químicamente reactiva destructiva que disminuye el rango de tamaño de masa. La parte exponencial de la fórmula significa que cuando la energía activa disminuye, la constante de velocidad de una reacción crece exponencialmente. Debido a que la velocidad de una reacción es directamente proporcional a su constante de velocidad, la velocidad también crece exponencialmente125. El impacto de \({S}_{\delta }\) en el área de masa \(\phi (\beta )\) se define en la Fig. 15. La cantidad de Schmidt es la relación entre el impulso y la difusividad de la masa. Vale la pena señalar que una alternativa de alta calidad en \({S}_{\delta }\) reduce la difusividad de masa. Físicamente, la viscosidad del fluido disminuye debido a un crecimiento en \({S}_{\delta }=\frac{\nu }{D}\), lo que reduce la difusión de masa y aumentará la difusividad del momento. La presencia de \({S}_{\delta }\) máximo posiblemente reduce la viscosidad del fluido y \(\phi (\beta )\).

Efecto de \(\sigma\) en \(\phi\).

Efecto de \({S}_{\delta }\) sobre \(\phi\).

En este artículo se define el fluido híbrido Sutterby giratorio en 3D con nanomoléculas de óxido de cobre y grafeno, energía activa, impulso, limitaciones de límites resbaladizos de calor y flujo de calor radiativo. La solución numérica al problema simulado se logró utilizando la técnica incorporada KBM de MATLAB. A continuación se detallan algunos de los aspectos más importantes de los resultados:

El perfil \({f}^{{\prime}}(\eta )\) denigra en nombre de la extensión en \({R}_{\eta }\), \({D}_{\eta } \), y N\).

Ampliación dentro de los factores \(\lambda\) y \(N\) monitores a una extensión en \(g(\beta )\).

La intensificación en \({\theta }_{w}\) aumenta \(\theta \left(\beta \right)\) sin embargo se produce una disminución en \(\theta \left(\beta \right)\) debido a una mejora en \({R}_{\delta }\).

El valor de la amplia variedad de Nusselt disminuye por debajo de la amplificación en \({\Gamma }_{1}.\)

Es esencial que \(\phi \left(\beta \right)\) aumente dentro del caso de extensión en \(\xi .\)

Una variante positiva en \({\Gamma }_{2}\) aumentará \(\phi \left(\beta \right).\)

El esquema de disciplina de tamaño fraccional de masa se reduce para el factor de respuesta química \(\Gamma .\)

El método de la caja de Keller podría aplicarse a una variedad de desafíos físicos y técnicos en el futuro126,127,128,129,130,131,132,133,134,135,136,137,138,139.

Los resultados de este estudio están disponibles únicamente en el documento para respaldar los datos.

Este artículo ha sido retractado. Consulte el Aviso de retractación para obtener más detalles: https://doi.org/10.1038/s41598-023-34628-4

Temperatura ambiente (K)

el numero de reynold

Velocidad angular

Concentración ambiental (\(\frac{\text{mol}}{{\text{m}}^{3}}\))

Segundo tensor de deformación invariante

Índice de consistencia

Radiación termal

Velocidad de estiramiento a lo largo del eje \(x\) (\(\frac{{\text{m}}}{{\text{s}}}\))

número de prandtl

Constante de velocidad de reacción (\(\frac{\text{mol}}{\text{lit-s}}\))

Coeficiente de acomodación de velocidad

Deslizamiento de temperatura (K)

Constante de tasa ajustada

Temperatura en la pared (K)

Viscosidad con tarifa de corte cero

Número de Débora

Parámetro de rotación

Constante de tiempo material

Temperatura

tensor de estrés adicional

Índice de comportamiento de la ley de potencias

Deslizamiento de velocidad (\(\frac{{\text{m}}}{{\text{s}}}\))

Flujo de calor radiativo ( \(\frac{\text{W}}{{\text{m}}^{2}}\))

Energía de activación (\(\frac{{\text{J}}}{{{\text{mol}}}}\))

Coeficiente de acomodación de temperatura

número de Schmidt

Tensor de Rivilian-Erikson

Concentración en la pared (\(\frac{\text{mol}}{{\text{m}}^{3}}\))

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wajaree wera

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WJ formuló el problema. WJ y MRE resolvieron el problema. WJ, MRE, RS, AAP, MA, ZR, SSPMI y WW calcularon y examinaron los resultados. Todos los autores contribuyeron igualmente en la redacción y corrección del artículo. Todos los autores revisaron el manuscrito.

Correspondencia a Wajaree Weera.

Los autores declaran no tener conflictos de intereses.

Springer Nature se mantiene neutral con respecto a reclamos jurisdiccionales en mapas publicados y afiliaciones institucionales.

Este artículo ha sido retractado. Consulte el aviso de retractación para obtener más detalles: https://doi.org/10.1038/s41598-023-34628-4"

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Jamshed, W., Eid, MR, Safdar, R. et al. ARTÍCULO RETRAÍDO: Optimización de la energía solar en HVAC solar utilizando nanofluido híbrido de Sutterby con condiciones de temperatura de Smoluchowski: una aplicación solar térmica. Representante científico 12, 11484 (2022). https://doi.org/10.1038/s41598-022-15685-7

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Recibido: 21 de marzo de 2022

Aceptado: 28 de junio de 2022

Publicado: 07 de julio de 2022

DOI: https://doi.org/10.1038/s41598-022-15685-7

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